在鼓泡流化床锅炉的燃烧室中存在燃烧室底部的密相区和在密相区之上一直到燃烧室出口之前的悬浮区(稀相区)（见图8-89）。因此燃烧室的传热计算可分为两部分，即密相区传热计算和悬浮室的传热计算。在密相区内一般布置有埋管受热面。
  在悬浮室内(包括喷射过渡区)，气相为连续相，固体颗粒为离散相，其换热计算可按层燃炉燃烧室的相同方法计算。
  在密相区中，气泡是离散相，固体颗粒是连续的乳化相，由于气泡的剧烈扰动，温度与床温相同，迅速运动着的颗粒团不断冲刷受热面。当其停驻在壁面期间，实现从颗粒到壁面的不稳定导热，同时自身温度降低，然后离开壁面被新的颗粒团所替代。显然颗粒团在单位时间内的停驻频率大小和停驻时间长短，颗粒本身物理性质等均影响传热能力。
 当颗粒较大(＞1.0mm)和流化速度较高时，颗粒隙间的气流处于湍流状态，因此粒子与壁面间的气体受到强烈的扰动而使传热强化。在床温高于600℃时，高温床料的辐射作用也变显著。在床温为1000℃时辐射传递热量约占总传热量的35%。所以密相区放热系数应包括对流分量和辐射分量。
 对流放热系数的计算公式大致可分为两类：一类是根据大量试验数据整理而得的准则方程；另一类是依据上述传热模型和部分经验数据用数值计算或解析方法求得的计算公式。后一种计算方法目前大多比较繁杂，准确性也不如前一种，但有助于对传热过程的分析和规律性的揭示与掌握。而前一种方法则因简单、应用方便而仍得到重视，但应注意不同公式的适用范围。